Als «pauli-gates» getaggte Fragen

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Erhalten des Gates
Ich lese gerade "Quantum Computation and Quantum Information" von Nielsen und Chuang. Im Abschnitt über Quantensimulation geben sie ein anschauliches Beispiel (Abschnitt 4.7.3), das ich nicht ganz verstehe: Angenommen , wir haben den Hamilton - Operator H=Z1⊗Z2⊗⋯⊗Zn,(4.113)(4.113)H=Z1⊗Z2⊗⋯⊗Zn, H = Z_1 ⊗ Z_2 ⊗ \cdots ⊗ Z_n,\tag{4.113} die auf einem wirkt …
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Simulieren Sie die Hamilton-Evolution
Ich versuche herauszufinden, wie man die Entwicklung von Qubits unter der Interaktion von Hamiltonianern mit Begriffen simuliert, die als Tensorprodukt von Pauli-Matrizen in einem Quantencomputer geschrieben wurden. Ich habe den folgenden Trick in Nielsens und Chuangs Buch gefunden, der in diesem Beitrag für einen Hamiltonianer der Form erklärt wird H=Z1⊗Z2⊗...⊗ZnH=Z1⊗Z2⊗...⊗ZnH …
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Ist die Pauli-Gruppe für
Die Pauli-Gruppe für Qubits ist definiert als G n = { I , X , Y , Z } ⊗ n , dh als die Gruppe, die alle möglichen Tensorprodukte zwischen n Pauli-Matrizen enthält. Es ist klar, dass die Pauli-Matrizen eine Basis für die 2 × 2- Komplexmatrixvektorräume bilden, dh …
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Gibt es eine einfache Regel für die Umkehrung der Stabilisatortabelle einer Clifford-Schaltung?
In der verbesserten Simulation von Stabilisatorschaltungen von Aaronson und Gottesman wird erklärt, wie eine Tabelle berechnet wird, in der beschrieben wird, auf welche Pauli-Tensorprodukte die X- und Z-Werte jedes Qubits abgebildet werden, wenn eine Clifford-Schaltung auf sie einwirkt. Hier als Beispiel Clifford Schaltung: 0: -------@-----------X--- | | 1: ---@---|---@---@---@--- | …
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Warum ist die Zerlegung eines Qubit-Qutrit-Hamilton-Operators in Pauli- und Gell-Mann-Matrizen nicht eindeutig?
Wenn das Gatter auf ein Qubit und das Gatter auf ein Qutrit einwirken, wobei eine Gell-Mann-Matrix ist, unterliegt das System dem Hamilton-Operator:XXXλ6λ6\lambda_6λ6λ6\lambda_6 λ6X=⎛⎝⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜⎜000000000000000001000010000100001000⎞⎠⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟⎟λ6X=(000000000000000001000010000100001000)\lambda_6X= \begin{pmatrix}0 & 0 & 0 & 0 & 0 & 0\\ 0 & 0 & 0 & 0 & 0 & 0\\ 0 & 0 & 0 …
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