Hier ist ein etwas anderer Ansatz. Mal sehen, welche periodische Funktion die Fouriertransformation genau mit der Frequenz .- 1
Es ist die Funktion für t ∈ [ 0 , 1 ] .t ↦ e- 2 πich t= cos( - 2 πt ) + ich sin( - 2 πt ) = cos( 2 πt ) - isin( 2πt )t∈[0,1]
Beachten Sie, dass diese Funktion den gleichen Realteil wie die Funktion
. Diese letztere Funktion hat nur eine einzige Frequenzkomponente - die Frequenz 1 .t↦e2πit1
Der Grund, warum diese negativen Frequenzen auftreten, wenn nur reale Signale betrachtet werden, ist, dass sie eine einfachere Möglichkeit bieten, streng komplexe Eigenwerte der Wirkung des Einheitskreises auf seinen Funktionsraum zu beschreiben.
Bearbeiten: Um den letzten Kommentar zu erweitern, um eine Frequenzanalyse durchzuführen, möchten wir den Raum der wirklich geschätzten Funktionen auf , F ( [ 0 , 1 ] , R )und können drücke eine beliebige Funktion f ∈ F ( [ 0 , 1 ] , R ) in Form einer natürlichen Basis von F ( [ 0 , 1 ] , R ) aus[0,1]F([0,1],R)f∈F([0,1],R)F([0,1],R). Wir sind uns einig , dass es nicht wirklich so viel , wenn wir unsere Zeit beginnen ist bis 1 oder 1 / 2 bis 3 / 2 , so dass wir wirklich wünschen würde , dass diese Basis verhalten gut in Bezug auf die Shift - Operator f ( x ) ↦ f ( a + x )011/23/2f(x)↦f(a+x) .
Das Problem ist, dass bei geeigneten Adjektiven keine direkte Summe von Funktionen ist, die sich in Bezug auf die Verschiebung gut verhalten. Es ist eine (abgeschlossene) direkte Summe von zweidimensionalen Vektorräumen, die sich in Bezug auf den Schiebeoperator gut verhalten. Dies liegt daran, dass die Matrix, die die Abbildung f ( x ) ↦ f ( a + x ) darstellt, komplexe Eigenwerte aufweist. Diese Matrizen werden (in geeigneter Weise) diagonal sein, wenn wir die Situation komplexisieren. Deshalb studieren wir F ( [ 0 , 1 ]F([0,1],R)f(x)↦f(a+x) stattdessen. Die Einführung komplexer Zahlen hat jedoch einen Nachteil: Wir erhalten ein Konzept negativer Frequenzen.F([0,1],C)
Dies ist alles ein bisschen abstrakt, aber um genau zu sehen, wovon ich spreche, betrachten Sie meine beiden Lieblingsfunktionen:
sin(2πt)=1
cos(2πt)=12(e2πit+e−2πit)
sin(2πt)=12i(e2πit−e−2πit)
Betrachten Sie die Verschiebung um ,s(f(x))=f(x+114.
s(cos(2πt))=-sin(2πt)s(sins(f(x))=f(x+14)
s(cos(2πt))=−sin(2πt)
Die reale Vektorraumspanne von
cos ( 2 π t ) und
sin ( 2 π t ) ist ein zweidimensionaler Vektorraum von Funktionen, der durch
s erhalten bleibt
s(sin(2πt))=cos(2πt)
cos(2πt)sin(2πt)s. Wir können sehen, dass
also hat
s Eigenwerte
± is2=−1s±i
Dieser zweidimensionale Raum von Funktionen kann nicht für in Eigenräume zerlegt werden, es sei denn, wir komplexisieren ihn. In diesem Fall sind die Eigenvektoren e 2 π i t und e - 2 π i tse2πite−2πit .
Zusammenfassend haben wir mit zwei positiven Frequenzen begonnen, aber um die Wirkung von zu diagonalisieren, mussten wir die negative Frequenzfunktion e - 2 π i t hinzufügen .se−2πit